间在徐云边上看了会儿戏？

这td不是挂是啥

不过想到于敏能够搞出于敏构型，这些事儿似乎也没那么难以接受？

毕竟和于敏构型比起来，这种情况的难度还是要远远不如的。

随后徐云又想到了海对面的u2。

也不知道哪架u2会这么非酋或者说欧皇，有幸能够死在如此多的通天代手里

真&183;这辈子值了。

“”

又过了一会儿。

徐云将自己内心的惊讶收起，把注意力重新投回了现实。

毕竟惊讶归惊讶，该做的事儿还是得做的。

于是很快。

徐云便拿起笔，对于敏给出的三组数值进行了演算。

在于敏给出的参数中。

a指的便是马赫数、

aoa是攻角、

rec则是

临界雷诺数。

其中雷诺数字如其意，是一种以雷诺命名的数值。

当时雷诺根据大量的实验发现，由层流转变为湍流的转变过程非常复杂。

这个过程不仅与流速v有关。

而且还与流体密度p、粘滞系数μ和物体的某一特征长度d——例如管道直径、机翼宽度、处于流体中的球体半径等有关。

最终他综合以上各方面的因素，引入一个无量纲的量pvd/μ。

后人把这无量纲的参数命名为“雷诺数“。

流体的流动状态由雷诺数决定，雷诺数小的时候是层流，雷诺数大时是湍流。

也就是

流速越大，流过物体表面距离愈长，密度越大，层流边界层便愈容易变成湍流边界层。

相反。

倘若粘性越大，流动起来便愈稳定，愈不容易变成湍流边界层。（最近因为防盗来的读者比较多，这里解释一下，这种抛概念真不是水文，而是后面会用到，但要是在后面一次性抛出来那整章就都不用写正文了，所以隔几章抛一个。）

接着很快。

徐云便将这几个参数代入了方程里。

“a0729aoa=292&176;rec=65x106”

“那么自由来流参数就是28815”

“边界条件引用559章倒数第二个公式，可得通用参数是061”

“最后代入收敛准则，表面压力分布是666632”

“第一个式子对上了，截面间能量守恒，所以计算出来的l0应该是0231。”

写到这里。

徐云便停下手中的笔，开始对照起了钱五师的表格。

钱五师这份表格的实质样本来自海对面的弹道风洞，如今这个时代全球拥有弹道风洞的国家仅有三个，并且不包括华夏。

这也是为什么这份资料会被列作如此高规格档案的原因。

接着很快。

徐云便在文件上找到了a=07的对应l0数值。

其赫然便是

0229！

毫无疑问。

于敏拿出的这三个数值，确实是精确的解。

徐云

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